稳定腔的激光器所发出的激光，将以高斯光束的形式在空间传输。共焦腔中产生的光束具有特殊的结构。它既不同于点光源所发射的球面波，又不同于普通平行光束的平面波，而是一种特殊的高斯光束（亦 称高斯球面波）。下面重点介绍共焦腔中高斯光束的特性与参数。 Ew Qae(PpA
A"4@L*QV
一、期模高斯光束 o1k#."wHr
KO&:06V{
由波动光学理论可以证明沿某一方向（设为z轴）传播的高斯光束的电矢量表示式为： -k{ Jp/-D
Dtt-|_EMS
e00(xyz)=(a0/w(z))e-(r2/w2(z)e-i[k(z +r2/2r(z)-ф(z)]（18－9） 式中a0为常数因子。 d}-'<Z#G
fY_%33_I$
a0/w(z)是z轴上(x=0,y=0)各点的电矢量振幅。w(z)称为z点的光斑尺寸，它是z的函数： JZ=5Bpw
w(z)=w0[1+(zλ/πw02)2]1/2 （18－10） :l"dYfl
lKWr=k~
w0是z＝0处的w(z)值，它是高斯光束的一个特征参数，称最小光斑尺寸，也称为光束的“腰 粗”。r(z)是在z处波阵面的曲率半径，是z的函数： a,n93-m(m
)GJP _*Ab
r(z)=z[1+(πw0?2/λz)2] （18－11） 2-mQt_
i
)gXT Rkmw
ф(z)是与z有关的位相因子： yM ,V rUh
ф(z)=tg-1λz/πw02 （18－12） A1 -qtAO]
Qq3fZ=
二、高斯光束的特点 t`u!]DHv
Tpzw=bC^
1．z＝0处的情况。将z＝0代入式（18－11） 则有limr(z)=∞ 所以有 r2/2r(z)=0 又由（18－12）式 ф＝0 yX! #a>d"H
ezZp h"&
所以有e(x,y,0)=(a0/w0)e(r2/w2（18－13） A[H;WK n0
M<(u A'
（18－13）式说明，光波电矢量的振幅分布是高斯函数，通常就称振幅的这种分布为高斯分布。当r=0（即光斑中心）处振幅a有最大值 即a（000）=a0/w0 当r=w0时有 `?uPn~,e8
V]c5
Z$B d
a(r,0)=1/ea0/w0=1/ea(0,0,0) l^r' $;<m
GwQn;g kF
即电矢量振幅下降到极大值1/e；而当r继续增大时，e值继续下降而趋向于零。可见光斑中心最亮，向外逐渐减弱。所以通常以电矢量振幅下降到中心值1/e（或光强为中心值的1/e2）处的光斑半径w0作为光斑大小的量度，称“腰粗”。 GMm'of #
dJl^ADX[@
从上述分析可知，高斯光束在光腰处波阵面是一平面。这一点与平面波相同，但光强分布是一种特殊的高斯分布。这一点又不同于通常讨论的均匀平面波。也正由于这一点差别，决定了它沿z方向传播时不再保持平面波特性，而是以高斯球面波的特殊形式传播。 g s`> C(
*]x_,:R6Ow
2．z＞0处情况。（18－9）式高斯光束电矢量表示式表明其等相面为球面。其球面的曲率半径，从（18－11）式，有
YqU/\f+
r(z)=z[1+(πw02/λz)2]＞z D9-Lg%
Km*<Kfcz
即波阵面的曲率半径大于z，且r(z)随z而异，也就是作为波阵面的球面的曲率中心不在原点。 [6R fS
其电矢量的振幅分布为： KzVTkD n,
a(x,y,z)=a0/w(z)e-r2/w2(z) （18－14） `o
si"o9
J#7y<
s
（18－14）式仍为高斯分布，即中心最强，同时按高斯函数形式向外逐渐减弱。但此时光斑尺寸为： o:UXP Aj
w(z)=w0[1+(zλ/πw02)2]1/2＞w0 &p "( -
I7mG/
3．光束发散角。从式（18－11）可见，高斯光束的光斑尺寸w(z)，随z增大而加大，表示光束逐渐发散，通常以发散角2θ来描述光束的发散度。其表示为： s'L?;:)dyB
2θ=2dw(z)/dz=2λ2z/πw0[π2w04+λ2z2]-1/2 （18－15） irMd
jG
*IZf^-=Q
当z＝0时（束腰处） 2θ＝0br> 当z=πw02/λ时，2θ＝21/2λ/πw0 NHkL24ve
当z→∞时，2θ＝2λ／πw0 （18－16） J&6:d
称其为远场发散角。通常把z值从零到z=πw02/λ这段距离称为高斯光束的准直距离。在此区间内光束发散度很小。 wFL3& *
.7Kk 2Y
三、共焦腔中的高斯高光束 iP "EA8
`|<+ ?
高斯光束当z1=πw02/λ时，波阵面的曲率半径可由式（18－1）算得： jTSOnF}C~+
r(z1)=z1[1+(πw02/λz1)]=2z1 （18－17） < y>:B}9'
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如我们在z=±z1处各放一凹球镜组成谐振腔，其曲率半径ra和rb为： #D)x}#V\
ra＝rb＝r（z1）=2z1 %j{.0 H
~ HDdO3
这两镜构成腔长l＝2z1＝ra＝rb的共焦腔。因腰粗w0的高斯光束在z1处波阵面的曲率半径与镜面的曲率半径rb（或ra）相等，即波阵面与镜面相重，所以腰为w0的高斯光束，在腔长l为： o6|-=FcvC
l=2z1=2πw02/λ（18－18） I]uhi{\C
$(q8y/,R*-
的共焦腔中来回反射能保持其特性不变，说明该共焦腔中可以产生腰粗wπw0的高斯光束。从（18－18）式算得腔长为l的共焦腔对应的高斯光束的参数为： '[Gm8K5
腰粗： w0=(λl/2π)1/2 （18－19） 8#f$rs(}
镜面上的光斑尺寸：wa=wb(λl/π)1/2 （18－20） @2' %o<lF
发散角（远场）：2θ=2(2λ/π)1/2 （18－21） ^ v bWRG~
可见共焦腔中高斯光束特性完全由腔长决定。 <k]qH-v4
例：若有腔长l＝150cm的氩离子激光器，采用共焦腔结构，则在基模工作时，对λ=514.5nm的激光光束将有下述参数： 2p:r`THvS5
腰粗：w0=(λl/2π)1/2=0.35mm
yP\Up
发散角：2θ=2(2λ/π)1/2=0/9×10-3rad ZBc|438[
镜面上的光斑尺寸：wa=(λl/π)1/2=0.49mm
