稳定腔的激光器所发出的激光,将以高斯光束的形式在空间传输。共焦腔中产生的光束具有特殊的结构。它既不同于点光源所发射的球面波,又不同于普通平行光束的平面波,而是一种特殊的高斯光束(亦 称高斯球面波)。下面重点介绍共焦腔中高斯光束的特性与参数。 |pp*|v1t
cH?B[S;]
一、期模高斯光束 C$D-Pt"+
wlk4*4dKn
由波动光学理论可以证明沿某一方向(设为z轴)传播的高斯光束的电矢量表示式为: Y+*0~xm4
j<@lX^
e00(xyz)=(a0/w(z))e-(r2/w2(z)e-i[k(z +r2/2r(z)-ф(z)](18-9) 式中a0为常数因子。 '*w00
EYEnN
a0/w(z)是z轴上(x=0,y=0)各点的电矢量振幅。w(z)称为z点的光斑尺寸,它是z的函数: ~W+kiTsD?
w(z)=w0[1+(zλ/πw02)2]1/2 (18-10) /%TI??PGu
FZ,#0ZYJGP
w0是z=0处的w(z)值,它是高斯光束的一个特征参数,称最小光斑尺寸,也称为光束的“腰 粗”。r(z)是在z处波阵面的曲率半径,是z的函数: >kp?vK;'B
(ECnMti+
r(z)=z[1+(πw0?2/λz)2] (18-11) ;n=.>s*XL'
C3],n
ф(z)是与z有关的位相因子: J| bd)0
ф(z)=tg-1λz/πw02 (18-12) `_RTw5{
sVv xHkt@
二、高斯光束的特点 N@1+O,o
_FVcx7l!u
1.z=0处的情况。将z=0代入式(18-11) 则有limr(z)=∞ 所以有 r2/2r(z)=0 又由(18-12)式 ф=0 ~r`9+b[9{
TQ*1L:X7M&
所以有e(x,y,0)=(a0/w0)e(r2/w2(18-13) uPG4V2
e`TH91@
(18-13)式说明,光波电矢量的振幅分布是高斯函数,通常就称振幅的这种分布为高斯分布。当r=0(即光斑中心)处振幅a有最大值 即a(000)=a0/w0 当r=w0时有 jWl)cC
DB:+E|vSD
a(r,0)=1/ea0/w0=1/ea(0,0,0) S` ;?z
Hx*;jpy(2
即电矢量振幅下降到极大值1/e;而当r继续增大时,e值继续下降而趋向于零。可见光斑中心最亮,向外逐渐减弱。所以通常以电矢量振幅下降到中心值1/e(或光强为中心值的1/e2)处的光斑半径w0作为光斑大小的量度,称“腰粗”。 Z99>5\k
^T$|J;I
从上述分析可知,高斯光束在光腰处波阵面是一平面。这一点与平面波相同,但光强分布是一种特殊的高斯分布。这一点又不同于通常讨论的均匀平面波。也正由于这一点差别,决定了它沿z方向传播时不再保持平面波特性,而是以高斯球面波的特殊形式传播。 ,J>5:ht(6
3?7\T#=
2.z>0处情况。(18-9)式高斯光束电矢量表示式表明其等相面为球面。其球面的曲率半径,从(18-11)式,有 <|+Ex
r(z)=z[1+(πw02/λz)2]>z LBsluT
"C SC
即波阵面的曲率半径大于z,且r(z)随z而异,也就是作为波阵面的球面的曲率中心不在原点。 K4;'/cS
其电矢量的振幅分布为: $[&*Bj11Yg
a(x,y,z)=a0/w(z)e-r2/w2(z) (18-14) f Tl<p&b
zN@}
#Hk
(18-14)式仍为高斯分布,即中心最强,同时按高斯函数形式向外逐渐减弱。但此时光斑尺寸为: FCuB\Q
w(z)=w0[1+(zλ/πw02)2]1/2>w0 O#k6' LN?
A1#%`^W9
3.光束发散角。从式(18-11)可见,高斯光束的光斑尺寸w(z),随z增大而加大,表示光束逐渐发散,通常以发散角2θ来描述光束的发散度。其表示为: "a"]o
2θ=2dw(z)/dz=2λ2z/πw0[π2w04+λ2z2]-1/2 (18-15) WKIoS"?-F
ul2")HL];
当z=0时(束腰处) 2θ=0br> 当z=πw02/λ时,2θ=21/2λ/πw0 (?{MEwHG
当z→∞时,2θ=2λ/πw0 (18-16) s,n0jix@
称其为远场发散角。通常把z值从零到z=πw02/λ这段距离称为高斯光束的准直距离。在此区间内光束发散度很小。 }'/`2!lY
b e-~\ @
三、共焦腔中的高斯高光束 \\7ZWp\fN
/fT+^&
高斯光束当z1=πw02/λ时,波阵面的曲率半径可由式(18-1)算得: ;u(<h?%e
r(z1)=z1[1+(πw02/λz1)]=2z1 (18-17) ?)X,0P'
$UCAhG$
如我们在z=±z1处各放一凹球镜组成谐振腔,其曲率半径ra和rb为: d'$T4yA
ra=rb=r(z1)=2z1 &PK\|\\2
7`8Ik`lY
这两镜构成腔长l=2z1=ra=rb的共焦腔。因腰粗w0的高斯光束在z1处波阵面的曲率半径与镜面的曲率半径rb(或ra)相等,即波阵面与镜面相重,所以腰为w0的高斯光束,在腔长l为: Dzs[GAQ]
l=2z1=2πw02/λ(18-18) )ZqJh
~UjGSO)z}
的共焦腔中来回反射能保持其特性不变,说明该共焦腔中可以产生腰粗wπw0的高斯光束。从(18-18)式算得腔长为l的共焦腔对应的高斯光束的参数为: e\JojaV
腰粗: w0=(λl/2π)1/2 (18-19)
{=QiZWu
镜面上的光斑尺寸:wa=wb(λl/π)1/2 (18-20) GBFtr
发散角(远场):2θ=2(2λ/π)1/2 (18-21) /_Z652@
可见共焦腔中高斯光束特性完全由腔长决定。 WjwLM2<nK7
例:若有腔长l=150cm的氩离子激光器,采用共焦腔结构,则在基模工作时,对λ=514.5nm的激光光束将有下述参数: ^? ]%sdT q
腰粗:w0=(λl/2π)1/2=0.35mm Qx47l
发散角:2θ=2(2λ/π)1/2=0/9×10-3rad
S"$m]
镜面上的光斑尺寸:wa=(λl/π)1/2=0.49mm