模型描述
) |MJnx9 这里，我们研究
光纤中非线性自聚焦的细节。首先，我们计算了由于非线性自聚焦的影响，大模面积光纤的基模如何收缩。
U- g9C. 模式解算器实际上忽略了非线性效应。然而，只需几行脚本代码，我们就可以存储包括其非线性变化在内的
折射率分布，然后重新计算光纤模式。重复这一过程，直到我们得到一个自洽的解:
=!CU $g jgq{pZ# E dr := 0.05 um
_=EZ `!% defarray I[0, 200 um, dr]
^)0 9OV+hF n_f_nl(r) := n_f(r) + n2 * (if r <= r_max then I~[r])
5)`h0T K { nonlinear refractive index profile }
/c#l9& , store_I(P) :=
1"YpO"Rh for r := 0 to 2 * r_co step dr do
aMJ;bQD
I[r] := P * I_lm(0, 1, lambda, r)
h/K@IA d { ignore index changes outside 2 * r_co, where the intensity is small }
Y)T l < u-szt ? O| CalcNonlinearMode(P) :=
jct./arK { Calculate the lowest-order mode with self-focusing for the power P. }
f4"4ZVcr begin
'zxoRc-b@N var A, A_l;
S-!=NX&C A := 0;
Hb!6Z EmN% repeat
V!& P(YO: A_l := A;
ehT% s+aUw store_I(P);
g5Td("& n set_n_profile("n_f_nl", r_max);
3sbK 7,4 A := A_eff_lm(0, 1, lambda);
n8u*JeN until abs(A_l / A - 1) < 1e-6;
3 ?`" end
;:OsSq& 考虑到光纤的非线性，可以对
光束的传播进行数值
模拟。为此，我们需要定义一个数值网格，并为光束传播设置各种其他输入:
O('Nn]wo~9 x_max := 30 um { maximum x or y value }
P1V1as N := 2^5 { number of grid points in x and y direction }
aWGon]2p dx := 2 * x_max / N { transverse resolution }
qyyq& z_max := 30 mm { fiber length }
af'@h: dz := 100 um { longitudinal resolution }
m@\ZHbq N_z := z_max / dz { number of z steps }
,S!w'0k|n N_s := 100 { number of sub-steps per dz step }
Gx 'TkU= x8"#!Pw:`" P_11 := 4 MW
Uf$i3 A0%(x, y) := sqrt(P_11) * A_lm_xy(1, 1, lambda, x, y) { initial field }
y LM"+.?pL :(p )1=I calc
K DTDJ8 begin
o8ppMM8_R[ bp_set_grid(x_max, N, x_max, N, z_max, N_z, N_s);
o@k84+tn( bp_define_channel(lambda);
R#eg^7HfX bp_set_n('n_f(sqrt(x^2 + y^2))'); { index profile }
> 0.W`j(s bp_set_loss('10e2 * ((x^2 + y^2) / (20 um)^2)^3'); { simulate loss for cladding modes }
f$F*3 bp_set_n2('n2');
,.v7FM^gO bp_set_A0('A0%(x, y)'); { initial amplitude }
!w2gGy:I> bp_set_interpol(2); { quadratic interpolation }
ZnfNQl[ end[color=rgba(0, 0, 0, 0.9)]
euQ.ArF RiR:69xwR* *e/K:k 结果
qZ X/@Yxz 图1显示了光
功率为 5mW (与灾难性自聚焦功率相差不远)的模式分布，以及相应的折射率。
9 26Tl 
~uj;qq 图1：计算了有自聚焦和无自聚焦时的归一化模式强度分布
此外，还显示了折射率分布。可以看到，折射率分布基本上被非线性效应修改了。 4c159wsnQ
图2显示了作为光功率的函数的模式面积。当接近临界功率时，模式面积急剧缩小。 >NM\TLET~ 图2：模式面积与光功率的关系，红线表示灾难性自聚焦的临界功率
T ):SGW 图3显示了作为核心半径的函数的最大功率。对于每个核心半径，必须计算轴上强度达到损伤阈值时的光功率。当然，需要为每个功率值重新计算模式。
`i fiL 图3：光纤中的最大光功率与纤芯半径的函数关系
n]N 96oD 最初，最大功率随核心区而变化。
0LL c 1t>} 然而，对于较大的核心，上升变得相当慢，因为模式面积通过自聚焦而减小。
'{[),*nC n 现在，我们研究如果我们将光注入到光纤的 LP11 模(第一高阶模式)中，会发生什么情况，这是在没有非线性的情况下计算的。为此，我们可以使用数值光束传输。图4显示了如果我们注入 4mW 的光功率，不远低于自聚焦的临界功率的结果。在这里，高阶模式变得不稳定。即使是最微小的不对称(这里是由于微小的数值误差引起的)，也会导致该模式在大约 10mm 的传播距离之后转变为 LP01 模式和 LP11 模式的叠加：
L?RF;jf 图4：计算了 LP11 模在x-z平面的振幅分布，计算时不考虑非线性
50~K,Jx6B 我们还可以展示导模中光功率的演化：
图5：LP11 和 LP01 模式下的光功率演化
'C>U=cE7 总功率经历了一些振荡，这似乎令人惊讶：即使我们只有一些损耗(对于包层模式)，如何在某些位置增加功率？可以将其理解为通过光纤的非线性实现包层模式的能量交换。还要注意的是，非线性相互作用将光耦合到包层模式，这在低光功率下不会发生。
