本教程包含以下部分： G_4P)G3H ① 玻璃光纤中的导光 ^:ngHue8~ ② 光纤模式 0\*<k`dY ③ 单模光纤 *3($ s_r> ④ 多模光纤 S` @*zQ ⑤ 光纤末端 tTp`e0L*m ⑥ 光纤接头 C,u.!g;lm ⑦ 传播损耗 " T=LHj E ⑧ 光纤耦合器和分路器 4 jro4B` ⑨ 偏振问题 (5;xs ⑩ 光纤的色散 ?7a[ | -
⑪ 光纤的非线性 Xrn~ ]P7
h1)\.F4G ⑫ 光纤中的超短脉冲和信号 OXV@LYP@ ⑬ 附件和工具 XX6)( f+AIxSw 这是 Paschotta 博士的无源光纤教程的第 10 部分 H`@7o8oj1 $, 42h t]%R4ymV
[' 1?'* 第十部分：光纤的色散 dUSuhT }cmL{S
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YO+d+5 色散是光在光纤中传播的相速度和群速度取决于光频率的现象。它与光纤的许多应用有关。例如，它对光纤通信中电信信号的传播和超短脉冲的传播有很大的影响。 ,#Y".23G N6'Y
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ond/e&1 色散的起源 v*v&f!Ym&s c[q3O* * wE 2?/wb
Ta $<#wb 在光纤中，色散来自两个完全不同的来源： $y}Tbm 玻璃材料具有一些材料色散，例如应用于在该玻璃的均匀片中传播的平面波。这意味着折射率与波长有关。 BJ/%{ C`g 还有波导色散：由于在光纤中我们没有平面波（即使光纤模式通常具有平面波前），而是空间受限的光波，因此修改了色散。 + P.Ir IYN`q'%|
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N@S;{uK 了解波导色散 enM 3 '"a8< 7 \g/E4U .+
v<4zcMv 考虑一个有点人为的情况，波导色散更容易理解：从端面看，光纤纤芯为方形而不是圆形，在 x 和 y 方向上的宽度为 a 。我们还假设高指数对比度，因此至少低阶模式在核心之外基本上没有强度。在这种情况下，每个模场（在纤芯内）本质上是四个平面波的叠加。有两个在 ± x 方向具有波矢量分量，另外两个在 ± y 方向具有波矢量。 `mVH94{+I 由于模式场必须在核心的边缘消失，波矢量的 x 分量必须满足条件 k x a = j x π 和正整数模式索引 j x。（ k x 是 x 方向上每单位长度的相位超前。）类似的规则适用于 y 方向。图 1 显示了 j x = 3 和j y = 4 的横向幅度分布。 P)
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je\UfEo% 对于色散，重要的是 z 方向的相位超前。相位常数为： ` (<>` 
GEgf_C!%@ 这是由一个简单的计算得出的：我们有一定幅度的波矢量，由核心的波长和折射率 n 决定，并且该波矢量具有根据毕达哥拉斯定律加起来的横向和纵向分量。 9UX-)! 我们现在看到，高阶模式具有较低的相位常数 β ，主要是因为它们的波矢量分量更强烈地相对于光纤轴倾斜。这意味着它们的相速度v ph = ω / β 高于基本（最低阶）模式的相速度。 $2 0*&4y^ 群速度是导数 d β / d ω 的倒数。由于每个模式都具有与波长无关的横向分量，因此对于高阶模式，它的 β 随频率上升得更快。（随着频率的增加，2 π n / λ 的增加而不增加横向分量意味着纵向分量的上升更快。）因此，高阶模式具有较低的群速度。 :+n7oOV EIAT*l :NW
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WJWhx4Hk 多模光纤的色散 +H_Z!T.@ h/ic-iH(>
IU/*YI%W xk9]jQ7 在实际光纤中，由于圆对称、可能是平滑的折射率分布和显着延伸到包层的模式，我们通常会遇到更复杂的情况。然而，各种基本方面与上述示例中的基本相同。作为一个更现实的例子，让我们看看多模锗硅光纤的模式。图 2 显示了指数分布和径向模式函数。 {S c1! 2q 3%k+<ho(
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m`t7-kiZ 图 2： 模态函数、指数剖面和有效指数的径向剖面。不同的颜色用于不同的 l 值。
z^]nP 87 图 3 显示了模式的组索引。（群速度是 c 除以群指数。）由于材料色散，它们在短波长处上升。两条灰色虚线曲线显示了纤芯（在其中心）和包层的值；模式的群指数 a 大大高于这两个，已经表明波导色散的额外影响。 BDA\9 m^3 k<y$[xV
fO+;%B 图 3： 所有模式的组指数与波长的关系。
5UqCRz<,R 在模式截止附近，群指数经常下降，即群速度上升。这与该制度中较弱的模式限制有关。对于l = 0的模式（黑色曲线），群速度可以接近包层的群速度。 "[G
P)nC 我们终于可以看看群速度色散了。这本质上是群速度的频率导数。图 4 显示了所有模式的群速度如何随波长变化。这些值通常在远低于模式截止波长的纤芯和包层的值之间，并在接近截止波长的情况下升高。 G[<iVt$y 99x]DY
8u4]@tJH 图 4： 所有模式的群速度色散与波长的关系。
（另请参阅所用仿真模型的更完整描述。） EC7o 3LoND 当然，色散特性取决于详细的折射率分布。这给了我们机会，例如，定制电信光纤的色散特性。这尤其适用于长距离数据传输中使用的单模光纤。例如，具有 W 形折射率分布的色散位移光纤，其中零色散波长已从 1.3-μm 区域（对于单模石英光纤自然是该区域）移动到 1.5-μm 区域，使用掺铒光纤放大器的现代电信系统运行的地方。零色散实际上并不总是有益的。一种也使用色散平坦光纤，具有降低的群速度色散的波长依赖性，即低的高阶色散。 );C !:? 不幸的是，无法获得任意色散分布。对于常见的全玻璃纤维，存在严重的局限性。例如，无法在可见光波长范围内获得异常色散（负 GVD）。还要注意，人们关心各个方面，例如有效模式面积、弯曲损耗和制造公差，并且可以进行权衡。 : &] %E/ 包含微小气孔的光子晶体光纤可以实现更高程度的色散控制。气孔的放置为优化提供了很大的空间。在这里，可以例如获得可见波长范围内的反常色散。请注意，此类光纤的计算更加困难，具有高折射率对比度，并且部分基于不同的光导原理。 RV~w+%f 但是请注意，这些方法都没有在大模面积光纤中控制色散的潜力。如此大的模式总是具有接近相应纤芯材料中波数的相位常数（ β 值），波导色散的影响非常小。这本质上是因为大模式具有类似于平面波的色散行为，具有较弱的衍射和波导效应。 I]h+24 _S zR:S.e< 光纤链路中的色散 [ 69aTl>/ ;tj_vmZ@R 有人可能认为色散总是不利于在光纤链路中传输电信信号，因为它往往会在时间上传播和扭曲信号。实际上，色散（以及模间色散）会引入色散功率损失，即需要更多的光功率来实现相同的比特率。因此，一段时间以来，人们似乎应该在接近标准石英光纤的零色散波长( ZDW )的 1.3-μm 波长范围内操作光纤链路，或者使用带有 ZDW 的色散位移光纤。1.5-μm 波长区域，其中掺铒光纤放大器可以使用。然而，事实证明，特别是在使用波分复用时，最好有一定量的色散，因为这样可以减轻非线性效应。有关更多详细信息，请参见关于光纤非线性的第 11 部分和关于脉冲和信号的第 12 部分。 7 @ZL(G CU oMB r 下一期将介绍第十一部分：光纤的非线性 w% M 0Mu 敬请关注！ !#3R<bW`R8
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