D `c
YQ- 表面等离子体激元(SPPs)是由于金属中的自由
电子和电介质中的电磁场相互作用而在金属表面捕获的电磁波,并且它在垂直于界面的方向上呈指数衰减。[1]
rgJKXl;@s 与绝缘体-金属-绝缘体(IMI)等离子波导相比,金属-绝缘体-金属(MIM)波导具有很强的光约束,对SPPs来说,其传播距离可接受。
'WUd7 有许多种类的
纳米波导滤波器:齿形等离子体波导[2],盘型谐振腔Channel drop滤波器,矩形几何谐振腔[3]以及环形谐振腔[4]。
jIaAx_ MIM波导中,有两种等离子体滤波器,即带通和带阻滤波器。
TDq(%IW @))PpE`co8
*shE-w;C xp.~i*!` 2D FDTD模拟
fczId" 选择TM偏振波激发SPPs
4[v
%]g` 应用正弦调制高斯脉冲光来
模拟感兴趣的
波长 ^9UKsy/q 输入场横向设置为模式场剖面(使用模式求解器计算)
sEm-Td+A5 网格尺寸要小到足以研究SPPs
R<I)}<g(A3 对于谐振器,
仿真时间应该足够长,使时域内的场在使用脉冲时衰减到很小的值。
j|c 用Lorentz-Drude模型对银的色散进行了研究。
8m\*~IX= 纳米盘谐振腔设计
Y92wL}
Mj|\LF + "AMbU68 模拟结果 pX `BDYg. 输出记录器的功率谱*归一化到光源。显示波长530 nm和820 nm的两个峰值**。
UJ* D
p"\Z@c *Note:直接从OptiFDTD获得的功率谱上,可以演示滤波器。传输
光谱可以使用参考1中的方法来计算。
F[RQ6PW **Note:峰值波长处的细微差异(与参考相比)是由于使用了不同的金属
模型。
B>hf|.GI B+:/!_