tG9C(D`G 采用矢量有限元法
jvR(e" wRK27=\z 应用 "G*$# 无源
光学 .X.6<@$ 单
偏振传输
Ax=)J{4v 偏振分束器
d5{=<j
光子晶体光纤 |9FrVO$M 偏振复用
>y#qn9rV1 色散控制
dOaCdnd~ c}),yQ|!: 综述 I!kR:Z 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起,偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF,如下图所示。
If&y 5C hiV!/}'7 脚本系统生成 bV'r9&[_6 ld|GY>rH xbcmvJrG 优点:
Tu}EAr 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的
精度,在光子晶体光纤中具有极其重要的意义
a\,V>}e 单轴完美匹配层(UPML)可用于查找泄漏模式。
jVoD9H
F/ 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。
"dOQ)<; 针对具有一定对称性的模态,利用波导的对称性,可以缩小
仿真域。
y|0/;SjV 仿真描述
^ )!eiM 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振,而中心
结构支持两个偏振。入射光将根据偏振,选择性地与任何一种外孔光纤耦合。
#E\6:UnT 第一步是相位匹配每个结构的模式,以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质,如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。
]b1>bv% 图1:各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF SS_6VE*sI
*""W`x
利用[1]中给出的特性,利用OptiMode计算三个不同核的模态指数,记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致,三个结构的模态指数都为1.31043。
H)&iFq x11r iK 表1单核结构的模态指数
SfY9PNck\ tGXH)=K 图2::上层结构偶数模y偏振的磁场分布
}C/+zF6q 
图3::上层结构偶模x极化的磁场分布 &dni6E4
2Ir*}s2{ 把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构,会生成一个支持两种偏振的波导结构,每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为:
cZoj|=3a >XiT[Ru 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。
;:R2 P@6f .YB/7-%M[ 表2:偏振分束器的耦合长度
L>7@!/9L Hdd3n6* 通过仿真结果结果验证了OptiMode下的VFEM模态求解器可以准确地设计和仿真多孔光纤结构。