采用矢量有限元法
j.MpQ^eJ7 -|^}~yOx0= 应用
O/\ L0\T d =%:rLm$ 无源
光学 Wr h C
q6 单
偏振传输
zAEq)9Y"l' 偏振
分束器 dzDh V{
光子晶体光纤 }B2H)dG^K 偏振复用
v(^{ P 色散控制
`Z]Tp1U q+XL,E 综述
{<~0nLyJS J {'
u 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起，偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF，如下图所示。
A+% oE PT4Xr=z = N#{d_v^H?d 脚本
系统生成
b Jt397 *leQd^47 优点：
)t={+^Xe 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的
精度，在光子晶体光纤中具有极其重要的意义
vPEL'mw/3# 单轴完美匹配层（UPML）可用于查找泄漏模式。
v :]y#y 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。
]d?`3{h9LD 针对具有一定对称性的模态，利用波导的对称性，可以缩小
仿真域。
P ETrMu < 仿真描述
1\q(xka{ 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振，而中心
结构支持两个偏振。入射光将根据偏振，选择性地与任何一种外孔光纤耦合。
5sC{5LJzC 第一步是相位匹配每个结构的模式，以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质，如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。
3:jKuOX h4H~;Wl0 图1：各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF qgrRH'
利用[1]中给出的特性，利用OptiMode计算三个不同核的模态指数，记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致，三个结构的模态指数都为1.31043。
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J]i=SX+ 9 表1单核结构的模态指数
图2:：上层结构偶数模y偏振的磁场分布 Cl[ '6L k
#T
Cz$_=t 图3:：上层结构偶模x极化的磁场分布 uS bOGhP
把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构，会生成一个支持两种偏振的波导结构，每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为:
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hXM8`iFW5 Q6Y1Jr">X 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。
4;Z`u.1 表2：偏振分束器的耦合长度 f!ehq\K1k
通过仿真结果结果验证了OptiMode下的VFEM模态求解器可以准确地设计和仿真多孔光纤结构。
wx -NUTRim lxj_ (Uo 参考文献
Gnp,~F" [1] Z. Zhang, Y. Tsuji, and M. Eguchi, “Design of Polarization Splitter With Single-Polarized Elliptical-Hole Core Circular-Hole Holey Fibers,” IEEE Photonics Technol. Lett., vol. 26, no. 6, pp. 541–543, Mar. 2014.
rmpJG |( 5^cPG" 4@ （来源：讯技光电）
