采用矢量有限元法
qdG~!h7j fr}Eaa-{^ 应用
2Nm>5l m6y IR6H 无源
光学 (?kl$~ &| 单
偏振传输
tpEI(9> 偏振
分束器 jW O/
xX
光子晶体光纤 #:|+XLL 偏振复用
<uk1 ?Q g 色散控制
{(#%N5% Bo+DJ izu 综述
-MugnB6
0hn-FH-XE 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起，偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF，如下图所示。
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C*te^3k>B 脚本
系统生成
!.<T"8BUpv j ! NO|&k 优点：
.E~(h*NW 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的
精度，在光子晶体光纤中具有极其重要的意义
q7m6&2$[ 单轴完美匹配层（UPML）可用于查找泄漏模式。
Ei3zBS?J) 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。
EIbXmkH l< 针对具有一定对称性的模态，利用波导的对称性，可以缩小
仿真域。
dj&}Gedy 仿真描述
m&0"<V!H/B 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振，而中心
结构支持两个偏振。入射光将根据偏振，选择性地与任何一种外孔光纤耦合。
Koln9'tB 第一步是相位匹配每个结构的模式，以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质，如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。
%T=A{<[` O:/y A c` 图1：各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF w_4]xgS:
利用[1]中给出的特性，利用OptiMode计算三个不同核的模态指数，记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致，三个结构的模态指数都为1.31043。
9>#: /g/ =}fd6ea(o HFQR
;9] <n\`d
表1单核结构的模态指数
"4j:[9vR\ 图2:：上层结构偶数模y偏振的磁场分布 wVA |!>v
f Ka\7{R 图3:：上层结构偶模x极化的磁场分布 qy!Ou3^
把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构，会生成一个支持两种偏振的波导结构，每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为:
>(tn "2 ~Z lC
' zMK](o1Vj p'?w2YN/ 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。
|"$uRV=qm 表2：偏振分束器的耦合长度 Zx?b<"k
通过仿真结果结果验证了OptiMode下的VFEM模态求解器可以准确地设计和仿真多孔光纤结构。
,Ci/xnI ? 68uS; 参考文献
,rwuy[Q8 [1] Z. Zhang, Y. Tsuji, and M. Eguchi, “Design of Polarization Splitter With Single-Polarized Elliptical-Hole Core Circular-Hole Holey Fibers,” IEEE Photonics Technol. Lett., vol. 26, no. 6, pp. 541–543, Mar. 2014.
) I@L+ I#FF*@oeM （来源：讯技光电）
