采用矢量有限元法
qrp@ W;cY g.W2 应用
a;^lOU|L{ T&MhSJf# 无源
光学 b>8TH-1t~ 单
偏振传输
@&E IH,c 偏振
分束器 xp 'Q >%v
光子晶体光纤 m2"e ]I 偏振复用
V2`Ud[ 色散控制
j)Ak:l%a b=1E87i@W 综述
H<n"[u^@E cV0CI& 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起，偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF，如下图所示。
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脚本
系统生成
V" 8 G-dK ZAU#^bEQB 优点：
KK3iu i 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的
精度，在光子晶体光纤中具有极其重要的意义
NU?<bIQ 单轴完美匹配层（UPML）可用于查找泄漏模式。
;*t#:U* 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。
aA52Li 针对具有一定对称性的模态，利用波导的对称性，可以缩小
仿真域。
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iM J 0 仿真描述
2nC,1%kxhq 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振，而中心
结构支持两个偏振。入射光将根据偏振，选择性地与任何一种外孔光纤耦合。
A9 g%> 第一步是相位匹配每个结构的模式，以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质，如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。
] uyp i#[ ni%)a 图1：各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF J ffaT_"\
利用[1]中给出的特性，利用OptiMode计算三个不同核的模态指数，记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致，三个结构的模态指数都为1.31043。
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z)U7 表1单核结构的模态指数
图2:：上层结构偶数模y偏振的磁场分布 Tn1V +)
N'9T*&o+ 图3:：上层结构偶模x极化的磁场分布 t1o
6;r K
把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构，会生成一个支持两种偏振的波导结构，每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为:
-5 PVWL\ p> >H$t 
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G0'J&hw vVw@^7U 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。
RPgz"- 表2：偏振分束器的耦合长度 ]S[/ a
通过仿真结果结果验证了OptiMode下的VFEM模态求解器可以准确地设计和仿真多孔光纤结构。
9l &q} e 9RY k:O 参考文献
NT.#U?9c [1] Z. Zhang, Y. Tsuji, and M. Eguchi, “Design of Polarization Splitter With Single-Polarized Elliptical-Hole Core Circular-Hole Holey Fibers,” IEEE Photonics Technol. Lett., vol. 26, no. 6, pp. 541–543, Mar. 2014.
h2f8-}fsq F c5t,P （来源：讯技光电）
