[分享]发光强度的基本单位—坎德拉 [复制链接]

发光强度的基本单位坎德拉是国际单位制的基本单位之一．本文较详细叙述了它的定义及其历史演变，简单介绍了该定义的复现原理、方法和实验装置．我国于1982年用电校准辐射计复现发光强度单位坎德拉，其总的不确定度为±0．28％．最后，对坎德拉的发展方向作了简要的说明． yb2}_k.JG  
1@>$ Gcc  
坎德拉是发光强度单位，是国际单位制（SI）七个基本单位之一，用符号“cd”表示． ,\YAnKn6_  
p@~ic#X  
众所周知，光是人类、生物以至自然界赖以生存和发展的一种重要物质．科学家研究发现，人的眼睛等感觉器官，从外界接收的全部信息中，有百分之七十以上来自光．人类对光的认识，也经历了由现象到本质的发展过程，光学计量也正是伴随着这一认识过程而产生和发展的．本文仅将发光强度的定义、演变及其复现作一扼要的介绍． Y-)xTn  
1vnYogL  
一．发光强度的原始定义——烛光 c6&Q^p|CF  
Vi?q>:E:  
发光强度的原始计量是通过人眼的感觉进行的．大约二百年前，已经使用“烛光”作为发光强度的单位．它是一支蜡烛在水平方向上的发光强度．如 1860年，英国都市气灯法规所采用的“鲸蜡”．后来相继使用的标准光源还有菜油灯、戊烷灯和纯乙酸戊酯灯等． =dZHYO^
Cv  
Es!Q8.  
与此同时，科学家从理论上探讨了发光强度．1727年，P．鲍吉尔发表他的著作《关于光分度的光学实验》，这无疑可认为是目视光度测量的第一个重要尝试．1760年，朗白在他的一部专著中，详细阐述和定义了光通量、发光强度、照度、亮度等重要的光度学参数，还阐明了它们之间的数学联系．这些研究工作对光度计量的发展具有重要意义． vDFGd-S  
tF7hFL5f  
1881年，国际电工技术委员会根据科学技术的发展和要求，把“烛光”规定为国际性单位，并定义如下： x
wi\  
:>+\17tx  
将一磅鲸鱼油脂制成六支蜡烛，以每小时120格令的速度燃烧时，在水平方向的发光强度为1烛光． -MBV$:_R  
:"Y*<=x#2  
上述定义中的格令为质量单位．从这个定义可以看出，发光强度不仅与燃料有关，而且还与灯芯、火焰高度等因素有关，因此它的复现性和稳定性都不理想． aUc|V{Jp  
NI aFI(  
1879年，维奥列为了避免火焰标准的不方便，建议采用凝固过程的纯白金槽一平方厘米表面发出的光强度作为发光强度标准．由于各种原因（例如铂的纯度不高等），使得其重复性较差，未能采用．但这种想法对后来的光度的发展有一定的影响． ALc`t(..}A  
SJ?cI!=x  
1879年，爱迪生发明白炽灯，人工照明变成现实，同时也促进了光度计量的发展．1909年英国、法国和美国的有关研究机构，为了统一和提高国际范围的发光强度，协议采用炭丝白炽灯定义发光强度，即 = &tmP  
]
fBUT6  
由戊烷灯导出并用一组45个炭丝白炽灯所组成的平均发光强度．并称之为“国际烛光”． #wY0D_3@1  
7f3O  
炭丝白炽灯的稳定性较好，但复现性较差，几乎无法制出两个发光强度一样的白炽灯，因此这个基准不完全令人满意，只能是暂时性的． wSEWwU[  
)5_jmW`n  
15U(={  
-0Cnp/Yj@  
二、发光强度的新定义——坎德拉 mh.+."<)F  
b[I8iSkfi  
1908年，Waiolner和Burgess提出用浸没在盛有凝固铂的槽中的黑体作为发光强度标准．1933年，黑体的性质提供一个从理论上解决发光强度的方法，采用这个原理，新的光度单位将建立在铂凝固点温度时的黑体的光辐射上．于是，1937年，国际照明委员会（CIE）和国际计量委员会决定从1940年起使用“新烛光”为发光强度单位，并定义如下： h6~$/`&]b  
>R\lqLILb,  
全辐射体在铂凝固温度下的亮度为60新烛光每平方厘米． kD5!}+y  
&V7M}@  
也就是说在铂凝固点（2042．15K）上，绝对黑体的1cm2面积的1／60部分的发光强度为1烛光．由于第二次世界大战的耽搁，这一标准没有执行． xtfBfA  
v{aq`uH  
1946年，国际计量委员会根据1933年第8届国际计量大会授予的权力，决定颁布： b2,!g }I  
zFz10pH  
1旧烛光=1．005新烛光． 3
^?ZG^V  
zZ=pP5y8  
1948年，第9届国际计量大会通过用拉丁文——candela（坎德拉）取代新烛光，坎德拉意为“用兽油制作的蜡烛”． k{;,6H  
IQZ#-)[T"  
1967年，第13届国际计量大会考虑到这个定义的措辞还欠严密，决定将坎德拉定义为： EV pi^>M  
_P?s'HH  
/FD5G7ES  
坎德拉是在101325牛顿每平方米压力下，处于铂凝固温度的黑体的1／600000m2表面在垂直方向上的光强度． [F!Y%Zp  
UCWV2Mu  
1971年，第 14届国际计量大会，通过了压力的单位牛顿每平方米的专门名称“帕斯卡”，符号为Pa．这样，坎德拉的定义改为： f>`dF?^6  
ziPR>iz-  
坎德拉是在101325Pa压力下，处于铂凝固温度的黑体的1／600000m2表面在垂直方向上的光强度． $5x ,6[&  
-m *Sq  
这个定义有两个名词需要解释一下： AN!s{7V3  
PHOP%hI$  
1．铂的凝固点：我们在常识上可以理解的固体熔化就为液体，而后又形成蒸气，在这个过程中，虽然它们共存时的温度是固定的，但它们却不能固定在任何一个状态上，在给定固体加热的过程中，其温度逐渐上升，在刚一熔化时温度是固定的，固体完全熔化后又开始升温，在它们的交接处就是凝固点． zk-.u}RBFG  
%D$]VSP;  
2．黑体：黑体是一种假想的能量辐射源，在评价其他辐射源时，用它作为比较光源和参考光源，它是一种其辐射仅依赖于温度的辐射体．这样的一种物体，它能够在任何温度下将辐射到它表面上的任何波长的能量全部吸收．换言之，在辐射体的任何温度下，绝对黑体光谱吸收率都等于1． GZI`jS"lU  
#7ohQrP  
例如，如果给完全封闭的房间打上小孔射入光，光就不断地反射到墙壁上，然而都不能返回到原来的孔中，而全部辐射到里面了．如果将炽化的金属块放入空洞里，就是辐照内部，光也不会反射到外面．若将这个金属块换为在凝固点的铂放入空洞，它又辐射又不辐射，则可将这种空洞定义为黑体．具有很小的窥视孔的空洞大体接近于黑体． a=cvCf  
k:jSbbQ  
实际上，根据物理学的表现形式，完全的发光体也就是完全的黑体． tW WW
x~k  
hj'(*ND7z  
按照这个发光强度定义，世界许多国家都建立了坎德拉的黑体辐射基准，并进行了国际比对． HY)-/  
;X*cCb`h  
~t9tnLc$  
J'$>Gk]  
三、坎德拉的最新定义 A,sr[Pa@  
>leU:7  
70年代，几个国家实验室利用黑体辐基准复现的坎德拉，其数据差异较大，从几次国际比对的结果来看，相差约为±1％．这表明各国在复现坎德拉时，可能还存在着尚未发现的某种系统误差，从而也暴露了上述坎德拉定义存在的问题．于是，人们重新开始考虑坎德拉的定义．与此同时，辐射计量技术迅速发展，有些国家已经利用它复现了坎德拉，并达到同样的准确度．1975年，W．R．Blevin 等人提出重新定义坎德拉，得到了国际计量委员会和辐射度咨询委员会（CCPR）的支持，并鼓励有条件的国家用实验方法测量Km值（明视觉最大光谱光视效能，其值为 6831m／W）．到 1977年为止，已有10个国家（包括中国）的计量研究部门将自己的测量值通知该委员会，大多数国家的测量值接近 6831m／W，从理论计算的Km值恰好也为此数．于是，CCPR决定采纳 6831m／W作为Km值，这样可以保持光度单位的延续性．于是，1979年10月8日在巴黎召开的第16届国际计量大会上废除了国际计量委员会根据1933年第8届国际计量大会授权，于1946年决定并经1948年第9届国际计量大会批准和第13届国际计量大会修订的坎德拉定义．同时，通过了一项关于重新定义坎德拉的重要决定．新定义为： ^nbnbU4'  
kuyjnSo9i  
坎德拉是一光源在给定方向上的发光强度，该光源发出频率为540×1012赫兹的单色辐射，而旦在此方向上的辐射强度为1／683瓦特每球面度． $9Hcdbdm  
RuII!
}*  
定义中的540×1012赫兹辐射波长约为555nm，它是人眼感觉最灵敏的波长． !*RqCS,  
Cj~'Lhmv'T  
这个定义的优点是容易复现，因发光强度与辐射量之间的关系按定义固定不变，而光强度单位与其他功率单位（如瓦特），采用简单的关系就能研制出各种实验方法，并能较好地控制实验的准确度． DC{>TC[p1k  
PDs@?nz,  
'%q$`KDb  
h1'\:N`  
四、坎德拉的复现 Ym3\pRFiD  
9$2/MT't  
目前，各国复现坎德拉的主要方法有两种：一是电校准辐射计法，二是光谱辐射法．前者复现准确度高，后者则由于分光后信号很弱，不易测准，故误差较大．下面简单介绍一下电校准辐射计法复现坎德拉的原理及其主要实验装置． CHe>OreiS  
"g$IP9?U  
1．坎德拉的复现原理 +
$g}4  
phM>.y_  
由光度学基本原理可知，光源在固定距离下的光照度Ev与相应的光谱辐照度Ee,λ的关系为 ep)>X@t  
,l<6GB2\  
'7XIhN9  
j4qJ.i  
&mb{.=  
式中Km为明视觉最大光谱效能，V（λ）为CIE标准光度观察的光谱效率． 293M\5:  
oYukLr  
当放入V（λ）滤光器时，在限制光阑处得到的辐照度由下式计算： : |>Gc39`t  
C=eF.FB;'  
h5(4*$%  
P9T}S  
rzt Ru  
式中τ555为滤光器在555nm处的透射比，τ（λ）为相对光谱透射比，l为光源到限制光阑的距离，△为光线通过滤光器后的光程修正． l<A|d{"]  
w@{=nD4p  
由上面两个公式可以看出，不放滤光器时辐射计限制光阑处的光照度为 @nux9MX
<9  
+0OLc2 )w  
Mnscb  
HS
c~*Q  
9jw\s P@  
式中Ek,λ为光源的相对光谱功率分布．因为在两个积分中，有绝对光谱辐照度Ek,λ共同的因子，所以不需要对它进行计算，而用相对光谱功率分布Ek,λ所代替． thI F&  
u:=7l  
EV求得后，根据距离平方反比定律，即可算出光源的发光强度IV： B

]Thn  
)c)vTZy  
IV=L2EV． 9b9$GyI  
XCBL}pNkR  
这就是复现发光强度坎德拉主要原理． "g1)f"pL  
O6
LS(5j2  
2．复现坎德拉的实验装置 7eAX*Kgt<_  
Fvbh\m ~  
装置如图1所示，它放在6m长的光轨上，辐射计置于一个特制的滑车支架上，其位置可精密调整．下面把实验装置中主要部分介绍如下：锥腔型辐射计3是测量辐射功率的基准，将它置于热屏蔽箱内，使锥型辐射计避免环境温度变化而产生热电势的漂移．在本实验中，用它测量标准灯在辐射计的限制光阑表面上所产生的辐照度．V（λ）滤光器4是由四片有色玻璃组成，用以修正辐射计光谱灵敏度，使其与明视觉光谱光视效率V（λ）相接近．挡屏7是用以阻挡杂散辐射进入辐射计内． @0/+_2MH-  
z*a:L}$  
  |&zz,
+E  
将灯丝平面，通水快门光闸5，6，法光器4，辐射计的限制光阑的中心精确调整在同一测量轴线上，且让灯丝平面和限制光阑垂直于该轴线，辐射计在热屏蔽箱内放置 10h左右，待其温度分布均匀后，即可开始测量．