在这个例子中，我们研究一个球面
菲涅尔透镜。透镜的曲率半径为100cm，直径为4.8cm。由于该
结构的尺寸较大，我们必须使用该结构的二维近似。透镜的焦点可以用FDTD远场
投影函数来研究。
ki48]#p 6p])2]N>p N^H~VG&D( 镜头设计和设置
s${ew.eW w|7<y8#qC 我们将考虑基于简单球面设计的菲涅尔透镜。我们假设透镜的曲率半径为 100cm，透镜直径为 4.8cm。
镜片由折射率为 1.5 的
材料制成，在空气中。理想情况下，镜头的形状应由下式定义
A70x+mjy^T |p}qK
Fdi r&U 5w^p 在我们简单的菲涅耳设计中，我们假设当 y 变化超过 λ 时，我们可以在透镜表面产生不连续性0/（n2-n1）。由于我们在 500nm 的
波长下工作，n2=1.5 和 n1=1，因此当 y 变化超过 1 微米时，我们可以在 y 中产生不连续性。
] X%T^3%G -A WL :< 这可以通过多种方式实现。一种方法是创建一个表面对象，并通过以下公式定义镜头
fL>>hBCqC 0rP`BK| \4zb9CxOZ 我们可以选择以微米为单位的表面物体方程的单位。因此，在自定义“方程式”字段中使用的正确公式是
hE@s~ ~JYd mod(1e5*(1-sqrt(1-(u*1e-5)^2)),1)
/{QR:8}-Q lu2 "?y[2 此对象很难在布局编辑器中可视化，因为它高 1μm，宽 5 cm。但是，我们将使用索引监视器验证它是否正确。
'[g@A>xDvW 9x$Kb7'F 结果
9M8 n J0K25w 该结构在 fsp 文件 fresnel1.fsp 中定义。运行该文件后，可以运行脚本文件 fresnel1.lsf，并将产生以下结果。
;w--fqxVl ancs 显示菲涅尔透镜形状的索引监视器图像如下所示。请注意，为了更好地查看，我们调整了图窗窗口的大小并将其放大了。
* c 9/ I Kw_> X&GcJ
_8]hn[ 电场强度。注意由于镜头不连续性而导致的锐利线条
='"DUQH|* QU{|S.\ v 9\2/B XqX6UEVR4 电场的相位，以度为单位。当我们观察镜头不连续的区域附近时，我们会看到相位中的附加特征，如下所示。
" -bsWC y(!J8( yA
:.u[^_
anxZ|DE 然后，该脚本执行从近到远的场投影以计算
焦距。我们在空气中进行这种投影，这将考虑在镜头背面的平板玻璃-空气界面上发生的反射和折射。我们预测焦距应约为 R/（n2-n1） = 200 mm。
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j+Ia 投影在 x 和 y 值范围内执行低分辨率计算，以创建下图。请注意，由于近场数据量如此之大，计算需要几分钟。我们看到焦平面确实在预测的-200mm左右。我们通过绘制 E 场强度 （|E|²） 沿 x = 0 线。这显示了以下结果，峰值强度为 -200mm。
jr, j1K@_t *>"k/XUn$ BUhLAO
St 4YNS.| 然后，我们在y = -200mm处进行高分辨率投影，以绘制焦平面上的场。我们看到一个高度聚焦的光斑，我们可以放大到中心，看到光斑尺寸约为 20 μm。
`q":i>FP2 JzI/kH~ E 3%:7MB lyZ[t P S 上面给出的结果是针对TM极化的。可以通过用TE极化重复
模拟来研究偏振依赖性。
afE`GG- iPoh 2 虽然这个 2D 示例不会完全再现 3D 菲涅尔透镜的预期结果，但它可以帮助识别真实透镜中不同特征的来源，并建议 3D 透镜可能的设计改进。
