[分享]半导体激光器的结构和工作原理分析 [复制链接]

现以砷化镓(GaAs)激光器为例，介绍注入式同质结激光器的工作原理。 .F+@B\A<  
SwZA6R&  
　　1.注入式同质结激光器的振荡原理 s&'QN=A  
jt+iv*2N>  
　　由于半导体材料本身具有特殊晶体结构和电子结构，故形成激光的机理有其特殊性。 LdJYE;k Ju  
4@xE8`+bG  
　　(1)半导体的能带结构。半导体材料多是晶体结构。当大量原子规则而紧密地结合成晶体时，晶体中那些价电子都处在晶体能带上。价电子所处的能带称价带(对应较低能量)。与价带最近的高能带称导带，能带之间的空域称为禁带。当加外电场时，价带中电子跃迁到导带中去，在导带中可以自由运动而起导电作用。同时，价带中失掉一个电子，则相当于出现一个带正电的空穴，这种空穴在外电场的作用下，也能起导电作用。因此，价带中空穴和导带中的电子都有导电作用，统称为载流子。 H#ClIh?'b  

W456!OHa  
　　(2)掺杂半导体与p-n结。没有杂质的纯净半导体，称为本征半导体。如果在本征半导体中掺入杂质原子，则在导带之下和价带之上形成了杂质能级，分别称为施主能级和受主能级。 +{
/  
bV/jfV"%E  
　　有施主能级的半导体称为n型半导体;有受主能级的半导体称这p型半导体。在常温下，热能使n型半导体的大部分施主原子被离化，其中电子被激发到导带上，成为自由电子。而p型半导体的大部分受主原子则俘获了价带中的电子，在价带中形成空穴。因此，n型半导体主要由导带中的电子导电;p型半导体主要由价带中的空穴导电。 O*#*%RL|  
#:SNHM^><  
　　半导体激光器中所用半导体材料，掺杂浓度较大，n型杂质原子数一般为(2-5)x1018cm^-1，p型为(1-3)x1019cm^-1。 _UuC,Pl3  
V^;jJ']  
　　在一块半导体材料中，从p型区到n型区突然变化的区域称为p-n结。其交界面处将形成一空间电荷区。n型半导体带中电子要向p区扩散，而p型半导体价带中的空穴要向n区扩散。这样一来，结构附近的n型区由于是施主而带正电，结区附近的p型区由于是受主而带负电。在交界面处形成一个由n区指向p区的电场，称为自建电场。此电场会阻止电子和空穴的继续扩散。 Z1"
v}g  
irjP>3_e  
　　(3)p-n结电注入激发机理。若在形成了p-n结的半导体材料上加上正向偏压，p区接正极，n区接负极。显然，正向电压的电场与p-n结的自建电场方向相反，它削弱了自建电场对晶体中电子扩散运动的阻碍作用，使n区中的自由电子在正向电压的作用下，又源源不断地通过p-n结向p区扩散，在结区内同时存在着大量导带中的电子和价带中的空穴时，它们将在注入区产生复合，当导带中的电子跃迁到价带时，多余的能量就以光的形式发射出来。这就是半导体场致发光的机理，这种自发复合的发光称为自发辐射。 4*$G & TX  
~Jf{4*>y  
　　要使p-n结产生激光，必须在结构内形成粒子反转分布状态，需使用重掺杂的半导体材料，要求注入p-n结的电流足够大(如30000A/cm²)。这样在p-n结的局部区域内，就能形成导带中的电子多于价带中空穴数的反转分布状态，从而产生受激复合辐射而发出激光。 sJNFFOz  
{z|;Xi::"  
　　2.半导体激光器结构 + nF'a(  
.1LCXW=  
　　其外形及大小与小功率半导体三极管差不多，仅在外壳上多一个激光输出窗口。夹着结区的p区与n区做成层状，结区厚为几十微米，面积约小于1mm2。 NVRLrJWpp  
"Wx]RN:  
　　半导体激光器的光学谐振腔是利用与p-n结平面相垂直的自然解理面(110面)构成，它有35的反射率，已足以引起激光振荡。若需增加反射率可在晶面上镀一层二氧化硅，再镀一层金属银膜，可获得95%以上的反射率。 0Lb4'25.  
}l=xiAF  
　　一旦半导体激光器上加上正向偏压时，在结区就发生粒子数反转而进行复合。

讲的通俗易懂