RP 系列激光分析设计软件 | 示例案例:光纤中的非线性自聚焦
模型描述 n=.P46| 这里,我们研究光纤中非线性自聚焦的细节。首先,我们计算了由于非线性自聚焦的影响,大模面积光纤的基模如何收缩。 ^#Ii=K-[^ 模式解算器实际上忽略了非线性效应。然而,只需几行脚本代码,我们就可以存储包括其非线性变化在内的折射率分布,然后重新计算光纤模式。重复这一过程,直到我们得到一个自洽的解: |bY@HpMp ^jL '*&l dr := 0.05 um u R0UfKK defarray I[0, 200 um, dr] %2\Hj0JQQ n_f_nl(r) := n_f(r) + n2 * (if r <= r_max then I~[r]) 2d&F<J<sU { nonlinear refractive index profile } 0pZvW store_I(P) := ^D+J
k8 for r := 0 to 2 * r_co step dr do K zWo}tT I[r] := P * I_lm(0, 1, lambda, r) >+2&7u { ignore index changes outside 2 * r_co, where the intensity is small } n>Ff tVZNJ 0,%{r.\S CalcNonlinearMode(P) := b,xZY1a { Calculate the lowest-order mode with self-focusing for the power P. } jeC=s~ begin /I%z7f91O var A, A_l; EW
`hL~{ A := 0; Tuln#<: repeat R;< q<i_l A_l := A; GcBqe=/B! store_I(P); s4|\cY`b- set_n_profile("n_f_nl", r_max); Un6R)MVT A := A_eff_lm(0, 1, lambda); 6r)P&J until abs(A_l / A - 1) < 1e-6; w#"\*SKK end 9d5$cV 考虑到光纤的非线性,可以对光束的传播进行数值模拟。为此,我们需要定义一个数值网格,并为光束传播设置各种其他输入: [YDSS/ x_max := 30 um { maximum x or y value } 6D;N.wDZ N := 2^5 { number of grid points in x and y direction } Vb0T)C dx := 2 * x_max / N { transverse resolution }
Gl~l z_max := 30 mm { fiber length } V1aP_G-: dz := 100 um { longitudinal resolution } ^b8~X [1J_ N_z := z_max / dz { number of z steps } um2a#6uo N_s := 100 { number of sub-steps per dz step } 5ya9VZ5# vSgT36ZF P_11 := 4 MW 2\xw2VQ@P A0%(x, y) := sqrt(P_11) * A_lm_xy(1, 1, lambda, x, y) { initial field } 4EB\R"rWXf .U1wVIM calc :Jd7q. begin \-\>JPO~< bp_set_grid(x_max, N, x_max, N, z_max, N_z, N_s); 1dH|/9 bp_define_channel(lambda); &.)=>2 bp_set_n('n_f(sqrt(x^2 + y^2))'); { index profile } RTOA'|[0M bp_set_loss('10e2 * ((x^2 + y^2) / (20 um)^2)^3'); { simulate loss for cladding modes } Rlq7.2cP bp_set_n2('n2'); $RD~,<oEm bp_set_A0('A0%(x, y)'); { initial amplitude } }icCp)b>v bp_set_interpol(2); { quadratic interpolation } DH(<{ #u end[color=rgba(0, 0, 0, 0.9)] .t8)`MU6. S$mv(C >ahDc!Jyu 结果 z0 "DbZ;d 图1显示了光功率为 5mW (与灾难性自聚焦功率相差不远)的模式分布,以及相应的折射率。 tLE8+[
SU
[attachment=125063] 0m@+ &X>w 图1:计算了有自聚焦和无自聚焦时的归一化模式强度分布 此外,还显示了折射率分布。可以看到,折射率分布基本上被非线性效应修改了。 T+Oqd\05.+ 图2显示了作为光功率的函数的模式面积。当接近临界功率时,模式面积急剧缩小。 E]V,
@ [attachment=125064] 图2:模式面积与光功率的关系,红线表示灾难性自聚焦的临界功率 r.C6`
a 图3显示了作为核心半径的函数的最大功率。对于每个核心半径,必须计算轴上强度达到损伤阈值时的光功率。当然,需要为每个功率值重新计算模式。 \6b~$\~B
[attachment=125065] 图3:光纤中的最大光功率与纤芯半径的函数关系 UK =ELvt] 最初,最大功率随核心区而变化。 RT[p!xL 然而,对于较大的核心,上升变得相当慢,因为模式面积通过自聚焦而减小。 [&lK.?V) 现在,我们研究如果我们将光注入到光纤的 LP11 模(第一高阶模式)中,会发生什么情况,这是在没有非线性的情况下计算的。为此,我们可以使用数值光束传输。图4显示了如果我们注入 4mW 的光功率,不远低于自聚焦的临界功率的结果。在这里,高阶模式变得不稳定。即使是最微小的不对称(这里是由于微小的数值误差引起的),也会导致该模式在大约 10mm 的传播距离之后转变为 LP01 模式和 LP11 模式的叠加:[attachment=125066] vX+oZj
图4:计算了 LP11 模在x-z平面的振幅分布,计算时不考虑非线性 pBsb>wvej 我们还可以展示导模中光功率的演化:[attachment=125067] 图5:LP11 和 LP01 模式下的光功率演化 v rs 总功率经历了一些振荡,这似乎令人惊讶:即使我们只有一些损耗(对于包层模式),如何在某些位置增加功率?可以将其理解为通过光纤的非线性实现包层模式的能量交换。还要注意的是,非线性相互作用将光耦合到包层模式,这在低光功率下不会发生。
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