Macleod中的偏振
我们用偏振来描述光波电场的方向。虽然是很复杂,但它的影响是完全明确和可计算的。图1显示了一个简单的长波通滤波器在斜入射时的计算性能,其曲线标记为p-偏振、s-偏振和平均极化。这些名称是什么意思? IylfMwLC ]6;G# $J9/AFzO"
图1. 在45°条件下计算的600nm长波通滤光片,显示了P偏振、S偏振和平均偏振的透射率。 QP7N#mh 让我们将讨论局限于完全各向同性的材料。所涉及的过程是线性的,允许我们将任何问题分解为一系列可以单独遵循的简单分量。对于Essential Macleod中的所有计算,基本分量是线偏振平面波(或单色光)。 [oG
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6 当我们讨论偏振时,我们经常提到线偏振或平面偏振、圆偏振和椭圆偏振。在计算中,所有这些偏振被表示为两个正交线偏振的组合,其可以单独计算并且在透射或反射中的取向不变。它们有时被称为偏振的本征模式,这在斜入射时尤为重要。光学薄膜的作用是改变每种组分的振幅和相位。膜层的性能量化了这些变化。 -GZ:}<W6+ <tgfbY^nL 如果没有参考系,那么这些性能参数是没有意义的,我们需要定义基准轴,电场的正方向,以及我们比较相位的点。Z轴垂直于膜层表面,其正方向与入射方向一致。X轴沿着膜层表面,与Z轴一起定义入射面。原点是Z轴与前表面面或入射面的交点。我们通常将入射面可视化为显示系统的平面,Y轴垂直于显示器,并向外指向观察者。 O&}`R5Y; n'9&q]GN| 在垂直入射时,对线性偏振方向影响,因此我们将入射波中的电场的正方向设置为沿着正y轴。相同的惯例适用于反射波和透射波。对于相位参考点,我们选择入射波和反射波的坐标原点,但是z轴从发射波的后表面或出射表面出现的点,我们选择时间变量,使入射波的相位在参考点处为零。然后,反射和透射波的相位也就是反射和透射的相位变化。图2显示了这种约定。 iLk"lcX rYO~/N 我们约定中的不连续性会造成很大的困难,因此我们确保斜入射约定与正常入射约定兼容。我们需要一个s和p偏振的约定,因此选择电场的正方向,如图3所示。很明显,这一惯例在正常情况下崩溃,如图2所示。 PwC^
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图2. 电矢量正方向的垂直入射惯例。这适用于所有可能的线偏振方向。 1
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图3. p和s偏振的电矢量正方向的惯例。 F0KNkL>&g 反射率R和透射率T是计算的重要参数,我们必须小心它们在斜入射时的定义。所涉及的光是无限大的平面波,它们超出了我们的接收器。在没有吸收的情况下,我们希望R和T相加等于一个单位(或100%),但是由于折射以及接收器位置的原因,这将无法实现。因此,我们在计算中使用辐照度的垂直分量。当光束直径小于接收器的光束直径时,该定义与使用受限光束(例如来自激光器的光束)的测量完全一致。 ]zh6[0V7V iJSyi;l| 除了反射率和透射率外,其他基本参数是参考点处反射波和透射波相对于入射波相位的变化。 nJR(lXWO tvOyT6 ] Paul Drude在19世纪末发明了椭圆偏振光谱法,作为测量金属光学常数的技术。测量椭圆偏振的形状仅涉及相对测量,避免了绝对测量的巨大困难。定义椭圆需要两个量,它们可以采用不同的形式。 椭圆度和方向角是两个这样的量,但最常见的是沿两个定义的参考轴测量的振幅的比率及其相对相位。 不幸的是,振幅比可以从零到无穷大变化,这是一个困难的范围,更合适的数量是它的反正切。 如果参考方向是x,y和z,则z是沿着传播方向,当我们定义两个角度量时,ψ(psi)和Δ(delta)为 9 E2OCLWrE A\-r%&.
ZN}U^9m= a和φ分别代表幅度和相位。光学膜层的反射和透射会影响ψ和Δ的值,如果选择p和s方向作为参考方向,则可以简化计算。那么与表面相关的tanψ值是p和s偏振的幅度变化的比率的绝对值,Δ值是相位变化的差值。如果参考方向在入射波中的方向相似,则将旧的tanψ乘以膜层的tanψ,并将旧的Δ加到膜层的Δ上,得到新的参数。然而,存在一个小问题,称为奇偶校验偏移。 paZcTC !laOiH 当我们观察镜子中物体的反射时,我们看到的图像与物体不完全相同,通常我们将其视为左右交换。无论我们解释它的哪种方式,右手系统的轴都变为左手,这也适用于我们的椭圆偏振参数突然的左手反射。通常采用的一种解决方案是反转反射中p偏振的正方向,但不是薄膜计算的良好解决方案。 为了保持一致性,我们应该在垂直入射时反转反射的p方向,但是如果没有入射平面我们怎么能这样做呢? 我们选择更简单的解决方案。 保留我们对p和s方向的定义,我们在反射中定义椭圆参数,但不在透射中定义 plgiQr # FF~VV< |