| optics1210 | 2018-09-12 17:36 |
使用SYNOPSYS软件中的玻璃模型:SYNOPSYS 光学设计软件
使用指定的Nd和Vd值将模型玻璃指定给表面1。 您可以输入声明PANT文件中的玻璃变量如下：
VLIST 会将玻璃模型的玻璃全部变量化，而形式VN sn GLM强制材料为玻璃模型（如果尚未这样处理）。 在这种情况下，程序首先找到最接近当前玻璃的模型，然后从该模型开始。 GBC和GBF用于沿着冕牌或火石边界改变玻璃。 玻璃边界很难实现。在优化期间，折射率通常变得非常高，很多元件的色散是无限的。这在数学上是很好的，但是这样的材料不存在 - 因此程序必须将玻璃模型约束到玻璃库的可用部分。要做到这一点，它会做一些聪明的事情：当其中一个玻璃试图越过左边或右边的边界时，程序首先限制变化，使玻璃准确地到达边界;然后它重新定义该变量，将GLM变量改为GBC（玻璃边界，冕牌）或GBF（玻璃边界，火石）变量。然后玻璃变量将沿着冕牌或火石边界向上或向下移动。结果，玻璃保留在玻璃图中，只留下一个变量，之前有两个变量。如果玻璃试图超过折射率的上限或下限，程序将再次减少更改，使其完全达到该边界。通过这种方式，玻璃模型变量始终保持在玻璃图边界内。 一旦玻璃固定到冕牌或火石边界，它就会在那段时间内保持在那里。 然而，有时会发生这样的情况：在设计得到很大改进之后，如果它离开边界，其中一个镜片会更好。 这很容易测试：只需再次运行优化。 透镜会自由地开始移动到任何地方，如果它改善了镜头，他们可以立即离开边界。 当然，您很难找到化后的模型玻璃与选定供应商目录中的任何的实际玻璃完全一致，但这不是问题，因为您通常可以找到其属性与模型足够接近的模型玻璃。 然后你只需替换那个玻璃并重新优化。 但是许多高质量的设计必须在一定程度上补偿二次色散，并且为了使程序在考虑该像差的同时优化透镜，模型的部分色散应该与真实透镜的部分色散相当接近。 但现在它变得棘手。 SYNOPSYS使用多项式表达式，在给定玻璃图坐标（Nd，Vd）的情况下，在可见光区域的任何波长处产生折射率，通过最小二乘法找到的系数适合整个Schott玻璃表。 下图显示了Schott玻璃贴图，其中选择了Graph选项以显示部分P（F，e）与Ve。 （使用MGT或PAD按钮打开玻璃地图，选择Schott，单击  ，  ，然后选择该选项。） 在这个例子中，我们准备了一个8个透镜的镜头，玻璃模型分配如上面的红色圆圈所示。 目标是使模型接近与真实透镜相同的分布，这确实足够有用。 现在我们将展示如何使玻璃模型适应特殊条件。 一个很好的例子是为紫外光谱设计的镜头，我们被限制在Ohara玻璃公司的iLine玻璃。 如何在可以找到这些玻璃的区域内改变玻璃模型？ 简单。 这是该镜头的玻璃图。 （为了将显示屏限制在iLine玻璃上，我们选择了该单选按钮。）  如果我们像往常一样改变GLM变量，我们可能会得到非常高折射率的材料，这些材料与iLine玻璃之一并不是非常接近。 我们可以通过改变边界来防止这种情况。 单击按  ，程序显示当前（在本例中为默认值）边界。 现在，单击边界对话框上的iLine按钮。 您可以看到iLine玻璃所在的区域。 您还可以使用此对话框中的滑块调整边界线。  可以在PANT文件中指定四个参数来控制玻璃边界，上面显示的编辑框提供了CBOUNDS和FBOUNDS指令的数据。 选择这些行，然后将它们复制粘贴到靠近顶部的PANT文件中。 然后添加另一条线，给出GLM指数变量1.6的上限，其中CUL（冠，上限）线。 PANT文件现在是
现在，当玻璃变化时，它们将保留在上面所示的区域，我们可以毫不费力地找到与模型相匹配的iLine玻璃。 最后一点：当您为程序提供玻璃模型时，您将指定多项式的输入。实际折射率是在每个波长在模型的输出的返回值，两者通常略有不同。 如果镜头被分配了CDF谱线，它们将非常接近 - 但如果您的光谱是其他谱线，那么您可以预期SPEC（提供模型输入）的折射率列表与PRT的输出不同（其中列出输出折射率）。 我们发现这种玻璃模型非常有价值，可以找到透镜在玻璃地图上的位置。 在某些情况下，该程序甚至可以通过选择合适的玻璃来自行修正二次色差。 详情请咨询：sales@asdoptics.com 027-87582688
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