简介：
5? S{W 表面
等离子体激元（SPPs）是由于金属中的自由
电子和电介质中的电磁场相互作用而在金属表面捕获的电磁波，并且它在垂直于界面的方向上呈指数衰减。[1]
)<m=YI
;< 与绝缘体-金属-绝缘体(IMI)等离子波导相比，金属-绝缘体-金属(MIM)波导具有很强的光约束，对SPPs来说，其传播距离可接受。
0 m)-7@ 有许多种类的
纳米波导
滤波器：齿形等离子体波导[2]，盘型谐振腔Channel drop滤波器，矩形几何
谐振腔[3]以及环形谐振腔[4]。
[w+yQ7P MIM波导中，有两种等离子体滤波器，即带通和带阻滤波器。
w+URCj 3W%f#d$` 2D FDTD模拟
OcyiL)tv 5 a)YJ4\Qg[ 选择TM偏振波激发SPPs
g>d7%FFn} 应用正弦调制高斯脉冲光来
模拟感兴趣的
波长 d "QM; 9 输入场横向设置为模式场剖面（使用模式求解器计算）
FCUVP,"T 网格尺寸要小到足以研究SPPs
B Lsdx } 对于谐振器，
仿真时间应该足够长，使时域内的场在使用脉冲时衰减到很小的值。
%5( EkP 用Lorentz-Drude模型对银的色散进行了研究。
3Qm
t]q *B)Jv9 ?[a7l:3-[ 模拟结果
~ 4p]E'b "\wDS2M) 输出记录器的功率谱*归一化到光源。显示波长530 nm和820 nm的两个峰值**。
;p?42rCIcl *Note：直接从
OptiFDTD获得的功率谱上，可以演示滤波器。传输
光谱可以使用参考1中的方法来计算。
/\oyPD`(( **Note：峰值波长处的细微差异（与参考相比）是由于使用了不同的金属
模型。
3N) Ycf8 K{eqB! @j G gZEg
?@ [1] Hua Lu, et al., “Tunable band-pass plasmonic waveguide filters with nanodisk resonators,” Opt. Exp. VOL. 18, NO. 17, 17922-17927 (2010)
D]LFX/hlH [2] X. S. Lin, et al., "Tooth-shaped plasmonic waveguide filters with nanometeric sizes,"Opt. Lett. 33, 2874-2876 (2008);
@ ~0G$ [3] A. Hosseini, et al., “Nanoscale surface Plasmon based resonator using rectangular geometry,” Appl. Phys. Lett. 90(18), 181102 (2007).
oX=*MEfX [4] T. B. Wang, et al., “The transmission characteristics of surface plasmon polaritons in ring resonator,” Opt. Express 17(26), 24096–24101 (2009).
DkF@XK0c3 ly[\mGr （来源：讯技
光电）
